Metodat e matjes precize që kemi shqyrtuar bëjnë të mundur përcaktimin e magnetizimit spontan, i cili, siç dihet, është një nga karakteristikat më të rëndësishme substancë feromagnetike. Me interes të veçantë është njohja e varësisë së magnetizimit spontan nga temperatura dhe struktura e substancës. Magnetizimi spontan mund të përcaktohet me disa metoda.

Nëse dihet varësia e magnetizimit nga forca e fushës magnetike, atëherë në intervalin e temperaturës jo shumë afër pikës Curie, ekstrapolimi i pjesës së saj lineare në jep vlerën e magnetizimit spontan. Kjo vlerë mund të përcaktohet bazuar në ligjin e qasjes ndaj ngopjes, për të cilën përdoret një formulë e njohur, e cila ka formën

ku është magnetizimi i ngopjes në një temperaturë të caktuar, magnetizimi spontan dhe është një konstante e lidhur me procesin e magnetizimit teknik.

Këto dy metoda zakonisht përdoren kur temperaturat e ulëta

Në temperaturat që ndodhen në afërsi të pikës ferromagnetike Curie, një rol të madh luan magnetizimi i vërtetë, varësia e të cilit nga forca e fushës magnetike mund të jetë komplekse. Përcaktimi i madhësisë në afërsi mund të bëhet në bazë të studimit të efektit magnetokalorik ose metodës së "vijës së magnetizimit të barabartë", e cila u propozua nga Weiss dhe Forrer. Duke përdorur këtë metodë, për fusha të ndryshme, përcaktohet varësia e o-së dhe më pas gjendet grafikisht temperatura në të cilën ka magnetizimi o. vlerë të barabartë. Ndërtoni kthesa dhe përcaktoni vlerën e temperaturës që korrespondon të njëjtat vlera magnetizimi. Kjo vlerë numerikisht është e barabartë me magnetizimin spontan të substancës.

Ndryshimi në temperaturën e një lënde afër gjatë magnetizimit adiabatik lidhet me magnetizimin spontan nga marrëdhënia e mëposhtme:

ku C është një koeficient numerik.

Kështu, duke ditur varësinë e efektit magnetokalorik nga i cili ka një formë lineare në fusha të forta, dhe duke e ekstrapoluar atë në boshtin e abshisës, mund të gjendet vlera e katrorit të magnetizimit spontan. Kjo metodë u përdor për të përcaktuar varësinë nga temperatura e magnetizimit spontan në nikel, hekur dhe disa lidhje të sistemit bakër-nikel. Madhësia e magnetizimit spontan mund të përcaktohet gjithashtu nga efekti galvanomagnetik dhe nga matjet e magnetostriksionit të paraprocesit.

Belov dhe Goryaga propozuan përcaktimin e magnetizimit spontan pranë pikës Ferromagnetike Curie nga kthesat e vërteta të magnetizimit, duke përdorur të ashtuquajturën metodë të koeficientëve termodinamikë. Shqyrtimi termodinamik i transformimit ferromagnetik çon në një marrëdhënie të caktuar midis magnetizimit dhe forcës së fushës magnetike, e cila ka formën

ku janë koeficientët termodinamikë në varësi të rast i përgjithshëm në temperaturë dhe presion. Ekstrapolimi i vijave të drejta në kryqëzimin me njërin prej boshteve në të cilin vizatohen jep vlerën e katrorit të magnetizimit spontan.

Për karakteristikat e substancave magnetike rëndësi të madhe ka një temperaturë Curie ferromagnetike, në të cilën magnetizimi spontan bëhet zero. Temperatura Curie mund të përcaktohet nga matjet thjesht magnetike. Eksperimentalisht, duke përdorur një nga metodat e përshkruara më sipër, gjendet varësia nga temperatura e magnetizimit dhe temperatura Curie përcaktohet nga pjesa e pjerrët e kurbës duke e ekstrapoluar këtë varësi në bosht.

Në praktikë, matjet magnetometrike përdoren shpesh për të përcaktuar temperaturën Curie, kur gjendet magnetizimi maksimal në fusha të dobëta ose derivati ​​maksimal i magnetizimit nga temperatura në fusha më të forta. Në këto matje, kampioni në studim vendoset në një furrë ngrohëse, e cila ndodhet brenda bobinës magnetizuese të magnetometrit. Pas demagnetizimit të kampionit, vendosni vlerën e fushës magnetike dhe vini re devijimin në shkallën e magnetometrit, i cili do të jetë proporcional me magnetizimin e kampionit. Duke ngrohur ngadalë kampionin, vlera e devijimit regjistrohet në intervale të caktuara.

Efekti i rritjes së ndjeshmërisë së ferromagneteve në fusha të dobëta magnetike me rritjen e temperaturës mund të përdoret për të përcaktuar pikën Curie nëse përdoret një fushë magnetike e dobët alternative. Për këtë, përdoret një spirale magnetizuese, e cila mundësohet nga rryma alternative me një frekuencë

Dredha-dredha matëse mund të mbështillet rreth një tubi kuarci në të cilin vendoset kampioni i provës. Tubi së bashku me kampionin vendosen në një fushë magnetike të alternuar. Matja e e. d.s. Induksioni që ndodh në mbështjelljen matëse mund të prodhohet duke përdorur një voltmetër katodë. Temperatura Curie përcaktohet nga një rënie e mprehtë në leximin e voltmetrit të katodës kur nxehet kampioni i provës. Kjo temperaturë mund të përcaktohet gjithashtu duke studiuar varësinë nga temperatura e magnetostriksionit, efektit galvanomagnetik, forcës shtrënguese dhe karakteristikave të tjera magnetike.

Gerlach propozoi përcaktimin e temperaturës Curie nga anomalitë maksimale të vetive fizike jomagnetike të substancave ferromagnetike (kapaciteti i nxehtësisë, koeficienti i temperaturës së rezistencës, termo-emf, etj.).

Metoda e koeficientëve termodinamikë, e përdorur për herë të parë nga Belov dhe kolegët e tij për të përcaktuar temperaturën Curie, bazohet në faktin se koeficienti a në formulën (6.10) në pikën Curie bëhet zero. Kështu, duke ditur marrëdhënien midis magnetizimit dhe fushës magnetike, e cila ka formën (6.10), mund të përcaktojmë vlerën e koeficientit a në temperatura të ndryshme. Për ta bërë këtë, ndërtoni varësinë - Në marrim vlerën e temperaturës Curie për një material ferromagnetik të caktuar.

Në metodën Fallot dhe Forrer (shih), pika ferromagnetike Curie gjendet duke matur një palë forcash që veprojnë në mostrën e provës të vendosur në një fushë magnetike. Në këtë metodë, një kampion në formë cilindri pezullohet në dy fije metalike dhe boshti i kampionit bën një kënd prej 45° me drejtimin e fushës. Çift rrotullimi i disa forcave ka një vlerë maksimale në këtë pozicion. Devijimi i sistemit të instrumenteve lëvizëse vërehet duke përdorur një lexim pasqyre. Meqenëse në këtë rast kryhet kompensimi fushë e jashtme fushë demagnetizuese e kampionit, pastaj në pikën Curie ekziston ulje e mprehtë devijimet e sistemit lëvizës.

Tatochenko dhe Lyndin zhvilluan një metodë të pulsit fazor për përcaktimin e temperaturës Curie. Në metodën e tyre, kampioni në studim vendoset në një solenoid, induktiviteti i të cilit në pikën Curie ndryshon ndjeshëm. Metoda të tjera për përcaktimin e pikës Curie ferromagnetike janë përshkruar në punime.

MAGNETIZIMI SPONTANE – magnetizimi spontan.

. D.M. Pechersky.

Shihni se çfarë është "MAGNETIZIMI SPONTANE" në fjalorë të tjerë:

- është magnetizimi i brendshëm i një lënde magnetike, i pavarur nga kushtet e jashtme. Karakteristikat themelore të materialit. Në materialet reale, për shkak të dëshirës për të minimizuar energjinë, formohen zona të magnetizimit spontan - domene... ... Paleomagnetologjia, petromagnetologjia dhe gjeologjia. Fjalor-libër referues.

LËNGJET MAGNETIKE- koloidet e qëndrueshme ultradisperse të grimcave të një domeni ferro ose ferrimagnetike të shpërndara në dekomp. lëngjeve dhe i nënshtrohen lëvizjeve intensive Browniane. Përshkueshmëria magnetike μ e këtyre koloideve arrin në 10, ndërsa ajo e zakonshme... ... Enciklopedia fizike

Multiferroikë- Multiferroics (ose ferromagnet në literaturën sovjetike) janë materiale në të cilat dy ose më shumë lloje të renditjes "ferro" bashkëjetojnë njëkohësisht: ferromagnetike, ferroelektrike dhe... ... Wikipedia

Ferrimagnetizmi- një gjendje magnetike e një lënde në të cilën momentet elementare magnetike (Shih Momentin magnetik) të joneve që përbëjnë substancën (ferrimagnet (Shih Ferrimagnet)) formojnë dy ose numër më i madh nënsistemet - nënshtresat magnetike.... ... Enciklopedia e Madhe Sovjetike

MAGNETIZMI- 1) një formë e veçantë e ndërveprimit midis elektrike rrymat, ndërmjet rrymave dhe magneteve (d.m.th. trupave me moment magnetik) dhe ndërmjet magneteve; 2) një degë e fizikës që studion këtë ndërveprim dhe vetitë e magneteve në të cilat shfaqet. Manifestimet kryesore... Enciklopedia fizike

MODEL ISINGA- një model jashtëzakonisht i thjeshtuar i një magneti në formën e një sistemi magnetik. dipole ( rrotullime) të vendosura në nyjet kristalore. grila. Në çdo numër nyje k, rrotullimi mund të drejtohet lart (sk=l) ose poshtë (sk= 1). Në mikroskop jepet gjendja e sistemit... ... Enciklopedia fizike

Magnetizmi- Elektrodinamika klasike ... Wikipedia

FERROMAGNETIKE- një substancë në të cilën një substancë ferromagnetike është vendosur nën një temperaturë të caktuar (pika Curie 0). renditja e momenteve magnetike të atomeve ose joneve (në kristalet jometalike) ose magnetike. momentet e kolektivizimit elektrone (në kristalet metalike; (shih... ... Enciklopedia fizike

MAGNETIZIMI- procesi i krijimit të magnetizimit në materiale (g.p., ml). Për materialet diamagnetike, momenti magnetik që rezulton në atome individuale (molekula) e barabartë me zero dhe magnetizimi lind për shkak të precesionit Larmor të orbitave të elektroneve në... ... Enciklopedia gjeologjike

Ngopja MAGNETIKE- gjendja e një paramagneti ose ferromagneti, në të cilin arrin magnetizimi i tij J vlera kufi J? magnetizimi i ngopjes, i cili nuk ndryshon me një rritje të mëtejshme të forcës së fushës magnetizuese. Në rastin e feromagneteve J?…… Enciklopedia fizike

Le të kthehemi tani në pyetjen se pse në materialet ferromagnetike janë edhe të vogla fusha magnetikeçojnë në një magnetizim kaq të madh. Magnetizimi i materialeve feromagnetike si hekuri ose nikeli formohet për shkak të momenteve magnetike të elektroneve të njërës prej guaskës së brendshme të atomit. Momenti magnetik i çdo elektroni është i barabartë me produktin e faktorit - dhe momentit këndor. Për një elektron individual në mungesë të lëvizjes së pastër orbitale, dhe komponenti në çdo drejtim, le të themi në drejtimin e boshtit, është i barabartë me, kështu që komponenti në drejtim të boshtit do të jetë

. (36.28)

Në një atom hekuri, vetëm dy elektrone kontribuojnë në ferromagnetizëm, kështu që për të thjeshtuar diskutimin do të flasim për një atom nikeli, i cili është ferromagnetik si hekuri, por ka vetëm një elektron "ferromagnetik" në të njëjtën shtresë të brendshme. (Nuk është e vështirë të zgjerosh më pas të gjithë arsyetimin në harduer.)

E gjithë çështja është se, ashtu si në materialet paramagnetike që përshkruam, magnetët atomikë në prani të një fushe magnetike të jashtme priren të rreshtohen përgjatë fushës, por ato rrëzohen nga lëvizja termike. Në kapitullin e mëparshëm, zbuluam se ekuilibri midis forcave të fushës magnetike, duke u përpjekur për të ndërtuar magnet atomikë, dhe veprimin e lëvizjes termike, duke u përpjekur për t'i rrëzuar ato, çon në faktin se momenti mesatar magnetik i një njësie vëllimi në drejtim është i barabartë me

, (36.29)

ku me nënkuptojmë fushën që vepron në atom, dhe me energji termike (Boltzmann). Në teorinë e paramagnetizmit, ne përdorëm vetë fushën si cilësi, ndërsa neglizhuam pjesën e fushës që vepron në çdo atom nga ai fqinj. Por në rastin e feromagneteve, lind një ndërlikim. Ne nuk mund ta marrim më fushën mesatare në hekur si fushë që vepron në një atom individual. Në vend të kësaj, ne duhet të bëjmë të njëjtën gjë si bëmë për dielektrikun: duhet të gjejmë fushën lokale që vepron në një atom individual. Me një zgjidhje të saktë, ne duhet të mbledhim kontributet e të gjitha fushave nga atomet e tjera të rrjetës kristalore që veprojnë në atomin që po shqyrtojmë. Por, ashtu siç bëmë në rastin e një dielektriku, do të bëjmë përafrimin që fusha që vepron në atom do të jetë e njëjtë si në një zgavër të vogël sferike brenda materialit (duke supozuar, si më parë, që momentet e atomeve fqinjë janë nuk ndryshon për shkak të pranisë së një kaviteti).

Duke ndjekur arsyetimin e Kap. 11 (çështja 5), ​​mund të shpresojmë që formula duhet të jetë

(e gabuar)!,

ngjashëm me formulën (11.25). Por nuk do të jetë e drejtë. Megjithatë, ne ende mund të përdorim rezultatet e marra atje nëse krahasojmë me kujdes ekuacionet nga Kapitulli. 11 me ekuacionet e ferromagnetizmit, të cilat do t'i shkruajmë tani. Le të krahasojmë së pari ekuacionet fillestare përkatëse. Për zonat në të cilat nuk ka rryma përcjellëse dhe ngarkesa, kemi:

(36.30)

.

Është njësoj si

. (36.31)

Me fjalë të tjera, nëse ekuacionet e ferromagnetizmit shkruhen si

(36.32)

atëherë ato do të jenë të ngjashme me ekuacionet e elektrostatikës.

Kjo korrespodencë thjesht algjebrike na ka shkaktuar disa telashe në të kaluarën. Shumë filluan të mendojnë se kjo është ajo që është një fushë magnetike. Por, siç e kemi parë tashmë, fushat fizikisht themelore janë dhe , dhe fusha është një koncept derivat. Pra, megjithëse ekuacionet janë të ngjashme, fizika është krejtësisht e ndryshme. Megjithatë, kjo nuk mund të na detyrojë të braktisim parimin se ekuacionet identike kanë zgjidhje identike.

Tani mund të përdorim rezultatet tona të mëparshme në fushat brenda zgavrave të formave të ndryshme në dielektrikë, të cilat janë paraqitur në Fig. 36.1, për të gjetur fushën . Duke ditur , ju mund të përcaktoni dhe . Për shembull, fusha brenda një zgavër në formë gjilpëre paralele (sipas rezultatit të dhënë në § 1) do të jetë e njëjtë me fushën brenda materialit:

.

Por meqenëse është zero në zgavrën tonë, ne marrim

. (36.33)

Nga ana tjetër, për një zgavër në formë disku pingul me ,

,

që në rastin tonë shndërrohet në

,

ose në sasi:

. (36.34)

Së fundi, për një zgavër sferike, një analogji me ekuacionin (36.3) do të jepte

. (36.35)

Rezultatet për fushën magnetike, siç mund ta shihni, janë të ndryshme nga ato që patëm për fushën elektrike.

Natyrisht, ato mund të merren më shumë fizikisht, drejtpërdrejt duke përdorur ekuacionet e Maxwell-it. Për shembull, ekuacioni (36.34) vjen drejtpërdrejt nga ekuacioni . (Merrni një sipërfaqe Gaussian që është gjysma brenda materialit dhe gjysma jashtë tij.) Në mënyrë të ngjashme, mund të merrni ekuacionin (36.33) duke përdorur integralin kontur përgjatë rrugës që shkon atje përmes zgavrës dhe mbrapa përmes materialit. Fizikisht, fusha në zgavër zvogëlohet për shkak të rrymave sipërfaqësore, të përcaktuara si . Ju mbetet të tregoni se ekuacioni (36.35) mund të merret duke marrë parasysh efektet e rrymave sipërfaqësore në kufirin e një zgavër sferike.

Kur gjejmë magnetizimin e ekuilibrit nga ekuacioni (36.29), rezulton se është më i përshtatshëm të merret me , kështu që ne shkruajmë

. (36.36)

Në përafrimin e një zgavër sferike, koeficienti duhet të merret i barabartë me 1/3, por, siç do ta shihni më vonë, do të duhet të përdorim një vlerë paksa të ndryshme, por tani për tani do ta lëmë atë si një parametër të përshtatshëm. Përveç kësaj, ne do t'i marrim të gjitha fushat në të njëjtin drejtim në mënyrë që të mos kemi nevojë të shqetësohemi për drejtimin e vektorëve. Nëse tani do të zëvendësonim ekuacionin (36.36) me (36.29), do të merrnim një ekuacion që lidh magnetizimin me fushën magnetizuese:

.

Megjithatë, ky ekuacion nuk mund të zgjidhet saktësisht, kështu që ne do ta bëjmë atë grafikisht.

Le ta formulojmë problemin më shumë formë e përgjithshme, duke shkruar ekuacionin (36.29) si

ku është magnetizimi i ngopjes, d.m.th., dhe është sasia. Varësia nga tregohet në Fig. 36.13 (lakore). Duke përdorur ekuacionin (36.36) për , ne mund ta shkruajmë atë si funksion të:

. (36.38)

Kjo formulë përcakton varësia lineare ndërmjet dhe me çdo vlerë. Vija e drejtë kryqëzon boshtin në pikën , dhe pjerrësia e saj është e barabartë me . Për çdo vlerë të veçantë do të jetë një vijë e drejtë e ngjashme me vijën e drejtë në Fig. 36.13. Prerja e kthesave na jep zgjidhjen për . Pra, problemi është zgjidhur.

Fik. 36.13. Zgjidhja grafike e ekuacioneve (36.37) dhe (36.38).

Le të shohim tani nëse këto zgjidhje janë të përshtatshme në rrethana të ndryshme. Le të fillojmë me. Këtu janë paraqitur dy mundësi, të paraqitura nga kthesat dhe në FIG. 36.14. Vini re se pjerrësia e vijës (36.38) është proporcionale me temperaturë absolute. Kështu, në temperatura të larta do të merrni një vijë të drejtë të ngjashme me . Zgjidhja e vetme do të jetë. Me fjalë të tjera, kur fusha magnetizuese është zero, magnetizimi është gjithashtu zero. Në temperatura të ulëta do të merrnim një linjë të tipit dhe dy zgjidhje për: njëra do të bëhej e mundur dhe tjetra do të ishte e rendit të unitetit. Rezulton se vetëm zgjidhja e dytë është e qëndrueshme, siç mund të shihet duke marrë parasysh variacionet e vogla në afërsi të këtyre zgjidhjeve.

Fik. 36.14. Përcaktimi i magnetizimit në .

Prandaj, në temperatura mjaft të ulëta, materialet magnetike duhet të magnetizohen spontanisht. Shkurtimisht, kur lëvizja termike është mjaft e vogël, ndërveprimi ndërmjet magneteve atomike bën që ata të rreshtohen paralel me njëri-tjetrin, duke rezultuar në një material të magnetizuar përgjithmonë të ngjashëm me ferroelektrikët e polarizuar përgjithmonë që diskutuam në kapitull. 11 (çështja 5).

Nëse fillojmë nga temperaturat e larta dhe fillojmë të lëvizim poshtë, atëherë në një temperaturë kritike, të quajtur temperatura Curie, sjellja ferromagnetike shfaqet papritur. Kjo temperaturë korrespondon me Fig. 36.14 drejtëza tangjente me një kurbë pjerrësia e së cilës e barabartë me një. Pra, temperatura Curie përcaktohet nga barazia

Nëse dëshironi, ekuacioni (36.38) mund të shkruhet më shumë në formë të thjeshtë përmes:

. (36.40)

Çfarë ndodh me fushat e vogla magnetizuese? Nga fig. 36.14 Nuk është e vështirë të kuptosh se çfarë ndodh nëse vija jonë e drejtë zhvendoset pak djathtas. Në rastin e temperaturës së ulët, pika e ndërprerjes do të lëvizë pak në të djathtë përgjatë pjesës pak të pjerrët të kurbës dhe ndryshimet do të jenë relativisht të vogla. Megjithatë, në rast temperaturë të lartë ndërprerja do të kalojë përgjatë pjesës së pjerrët të kurbës dhe ndryshimet do të bëhen relativisht të shpejta. Në fakt mund ta zëvendësojmë përafërsisht këtë pjesë të kurbës me një vijë të drejtë me pjerrësi njësi dhe të shkruajmë

.

Tani mund të zgjidhim ekuacionin për:

. (36.41)

Ne marrim një ligj që të kujton disi ligjin për paramagnetizmin:

Dallimi është, veçanërisht, se ne kemi marrë magnetizimin si funksion, duke marrë parasysh ndërveprimin e magneteve atomike, por gjëja kryesore është se magnetizimi është në përpjesëtim të zhdrejtë me ndryshimin e temperaturës dhe, dhe jo vetëm me temperaturën absolute. Neglizhimi i ndërveprimit ndërmjet atomeve fqinje korrespondon me , që, sipas ekuacionit (36.39), do të thotë . Rezultati do të jetë saktësisht i njëjtë si në kapitull. 35.

Pamja jonë teorike mund të krahasohet me të dhënat eksperimentale për nikelin. Eksperimentalisht është zbuluar se vetitë ferromagnetike të nikelit zhduken kur temperatura rritet mbi 631° K. Kjo vlerë mund të krahasohet me vlerën e llogaritur nga barazia (36.39). Duke e kujtuar këtë, ne marrim

Nga dendësia dhe pesha atomike e nikelit gjejmë

. do të thotë se (fusha lokale që vepron në atom) duhet të jetë më e madhe, shumë më e madhe, nga sa mendonim. Në fakt, duke shkruar , ne kemi

.

Sipas idesë sonë origjinale, kur supozuam , magnetizimi lokal zvogëlon fushën efektive me një sasi. Edhe nëse modeli ynë i një zgavër sferike nuk do të ishte shumë i mirë, ne do të prisnim ende një ulje. Në vend që të shpjegojmë fenomenin e ferromagnetizmit, ne jemi të detyruar të supozojmë se magnetizimi rrit fushën lokale me një numër të madh herë: një mijë ose edhe më shumë. Me sa duket, nuk ka asnjë mënyrë të arsyeshme për të krijuar një fushë me përmasa kaq të tmerrshme që vepron mbi një atom, madje as një fushë të shenjës së kërkuar! Është e qartë se teoria jonë "magnetike" e ferromagnetizmit ka qenë një dështim fatkeq. Ne jemi të detyruar të konkludojmë se në ferromagnetizëm kemi të bëjmë me një lloj ndërveprimesh jomagnetike midis elektroneve rrotulluese të atomeve fqinje. Ky ndërveprim duhet të krijojë një tendencë të fortë që rrotullimet fqinje të rreshtohen në të njëjtin drejtim. Do të shohim më vonë se ky ndërveprim lidhet me mekanikën kuantike dhe parimin e përjashtimit të Paulit.

Fik. 36.15. Varësia e magnetizimit spontan të nikelit nga temperatura.

Në kufi, kur priret në zero absolute, priret në . Me rritjen e temperaturës, magnetizimi zvogëlohet, duke rënë në zero në temperaturën Curie. Pikat në Fig. Figura 36.15 tregon të dhëna eksperimentale për nikelin. Ato përshtaten mjaft mirë me kurbën teorike. Edhe pse ne nuk e kuptojmë mekanizmin themelor, vetitë e përgjithshme Në fund të fundit, teoritë duket se janë të sakta.

Por në përpjekjen tonë për të kuptuar ferromagnetizmin ka një tjetër mospërputhje të pakëndshme që duhet të na shqetësojë. Ne zbuluam se mbi një temperaturë të caktuar materiali duhet të sillet si një substancë paramagnetike, magnetizimi i së cilës është proporcional me (ose), dhe nën këtë temperaturë duhet të ndodhë magnetizimi spontan. Por kur ndërtuam lakoren e magnetizimit për hekurin, ne nuk e gjetëm këtë. Hekuri magnetizohet përgjithmonë vetëm pasi ta "magnetizojmë". Dhe në përputhje me idetë e sapo shprehura, ajo duhet të magnetizohet! Çfarë nuk shkon? Rezulton se nëse shikoni një kristal mjaft të vogël hekuri ose nikeli, do të shihni se ai është me të vërtetë i magnetizuar plotësisht! Dhe një copë e madhe hekuri përbëhet nga një masë e këtyre zonave të vogla, ose "domaineve", të cilat magnetizohen në drejtime të ndryshme, kështu që magnetizimi mesatar në një shkallë të madhe rezulton të jetë zero. Megjithatë, në çdo fushë të vogël, hekuri ende magnetizohet, dhe afërsisht i barabartë me . Si pasojë e kësaj strukture domeni, vetitë e një pjese të madhe materiali duhet të jenë krejtësisht të ndryshme nga ato mikroskopike, siç rezulton në fakt.

“LEKTURË 4 Fusha magnetike në induksionin magnetik të lëndës B. Vektori i magnetizimit M. Magnetizimi spontan. Ferromagnetizmi. Diamagnetet. Levitacioni në një fushë magnetike. Materialet paramagnetike. ..."

D. A. Parshin, G. G. Zegrya Fizikë Magnetostatika Leksion 4

Fusha magnetike në materie induksioni magnetik B. Vektor

magnetizimi M. Magnetizimi spontan. Ferromagnetizmi. Diamagnetet. Levitacioni në një fushë magnetike. Materialet paramagnetike. Ndjeshmëria magnetike. Diamagnetizmi. Formula

Langevin. Paramagnetizmi. Ligji i Curie-t. Metodat e matjes

ndjeshmëri statike magnetike. Demagnetizimi adiabatik i paramagnetëve. Marrja e temperaturave ultra të ulëta.

Fusha magnetike në materie induksioni magnetik B Duke kaluar në shqyrtimin e dukurive magnetike në materie, ne fillojmë para së gjithash duke paraqitur shënime përgjithësisht të pranuara. Le të shënojmë fushën magnetike mikroskopike në mjedis me h(r, t). Është e qartë se përdorimi i kësaj fushe kur merren parasysh fenomenet magnetike në materie është i papërshtatshëm. Kjo sasi është mikroskopike dhe ndryshon shumë shpejt nga pika në pikë dhe me kalimin e kohës për shkak të shpërndarjes mikroskopike johomogjene në hapësirë ​​të densitetit të ngarkesës dhe rrymave mikroskopike (nga elektronet që lëvizin në orbitat e tyre në atom).

Prandaj, ashtu siç bëmë në elektrostatikën e dielektrikëve, ne prezantojmë një fushë magnetike mesatare të mesatares mbi një vëllim fizikisht infinite të vogël V (por që përmban numër i madh grimcat atomike).

Për ironi, një fushë e tillë magnetike mesatare në një substancë quhet jo fushë magnetike, por induksion magnetik dhe shënohet me shkronjën B B = h(r)dV, (V 0). (1) V V Le të kujtojmë se në elektrostatikë i njëjti emër dhe e njëjta shkronjë E ruanin për vlerën mesatare të fushës elektrike në një substancë. Dhe induksioni elektrik D = E + 4P është një madhësi krejtësisht e ndryshme. Por me fushën magnetike kishte një problem të tillë. Dhe, meqenëse ky emërtim i gabuar përdoret gjerësisht në të gjithë botën fizike për një kohë shumë të gjatë kohe e gjate Ne nuk do të bëjmë revolucione dhe do ta korrigjojmë këtë "gabim" në shënim, por do të ndjekim të njëjtën rrugë.

D. A. Parshin, G. G. Zegrya Fizikë Magnetostatika Leksion 4 Pra, forca mesatare e fushës magnetike në një substancë quhet induksion magnetik B.

Vektori i magnetizimit M. Magnetizimi spontan. Ferromagnetizmi Përshkrimi i dukurive magnetike në materie është pjesërisht i ngjashëm me përshkrimin e dukurive elektrike. Aty, siç ju kujtohet, ne prezantuam konceptin e vektorit të polarizimit të momentit dipol elektrik të një vëllimi njësi të një substance P. Një sasi fizike e ngjashme në fizikën e magnetizmit quhet magnetizim dhe shënohet me shkronjën M. Ajo përfaqëson momenti i dipolit magnetik i një njësie vëllimi të një substance.

Këtu duhet theksuar menjëherë se, ndryshe nga dukuritë elektrike në një substancë ku në shumicën e rasteve polarizimi P ishte i mjaftueshëm për të karakterizuar gjendjen elektrike të substancës, magnetizimi M nuk e karakterizon më plotësisht gjendjen magnetike (rendin magnetik) të substancës. Megjithatë, ne nuk do ta diskutojmë këtë tani për tani, por do të fillojmë me shembujt më të thjeshtë.

Në të kaluarën e afërt, materiali me vetitë magnetike më të forta ishte, natyrisht, hekuri. Elementë të tjerë si nikeli, kobalti dhe (në temperatura mjaft të ulëta, nën 16 C) gadolinium dhe metale të tjera të rralla të tokës, si dhe disa lidhje të veçanta, kanë veti të ngjashme magnetike. Një tipar karakteristik i të gjitha këtyre substancave është se ato përmbajnë, siç thonë ata, magnetizim spontan. Kjo do të thotë, magnetizimi M në një substancë është jozero dhe i madh edhe në mungesë të një fushe magnetike të jashtme. Substancat e tilla janë zakonisht vetë burime të fushave magnetike. Prej tyre bëhen magnet. Aktualisht, magnetët e përhershëm më të fortë janë bërë nga një aliazh tokësor i rrallë i neodymiumit, hekurit dhe borit, Nd2 Fe14 B Fig. 1. Përdoren në prodhimin e pajisjeve të ruajtjes për hard disqet Për kompjuterët personalë dhe në skanerët me rezonancë magnetike. Ato mund të përdoren edhe për argëtim 1.

Ky lloj magnetizmi quhet ferromagnetizëm. Ky është një fenomen mjaft kompleks dhe befasues, të cilit do t'i kthehemi më vonë.

1 shihni faqen e internetit: http://www.magnitos.ru/index.php?ukey=home dhe video interesante:

http://www.youtube.com/watch?v=2yKlUwpHuo0&feature=related http://www.youtube.com/watch?v=LohMPKPLLE4&feature=related http://www.youtube.com/watch?v=uET76b7GtXU

–  –  –

Oriz. 1: Topa NdFeB. Ata tërheqin njëri-tjetrin me një forcë prej 5.6 kg. Është mjaft e vështirë të ndash dy topa të tillë. Ata janë aq të fortë sa mund të magnetizohen me njëri-tjetrin përmes pëllëmbës së një të rrituri. Për shkak të kësaj, ato janë mjaft të rrezikshme, pasi mund të shkaktojnë dëme të rënda trupore! Trajtojeni me shumë kujdes!

Tani do të merremi me substanca të zakonshme (në kuptimin magnetik).

Megjithëse, efektet magnetike në to janë mijëra apo edhe miliona herë më të dobëta sesa në materialet ferromagnetike.

Diamagnetet. Levitacioni në një fushë magnetike Ky magnetizëm i dobët vjen në dy lloje. Disa materiale tërhiqen nga një fushë magnetike, ndërsa të tjerët zmbrapsen prej saj. Kjo është në kontrast me efektin elektrik në materie, i cili gjithmonë çon në tërheqjen e dielektrikëve neutralë ndaj një ngarkese të çdo shenje. Kështu, efekti magnetik ka dy shenja. Kjo mund të demonstrohet lehtësisht duke përdorur një elektromagnet të fortë, njëra prej poleve të të cilit është e theksuar (pra ka një fushë magnetike të fortë pranë saj) dhe tjetra është e sheshtë. 2. Kështu, një cilindër i përpunuar nga bismuti zmbrapset dobët nga fundi i tij i mprehtë, ndërsa një cilindër prej alumini, përkundrazi, do të tërhiqet prej tij. Të gjitha materialet feromagnetike (përveç nëse magnetizohen) tërhiqen gjithmonë shumë fort në skajin e theksuar.

Substancat që sprapsin si bismut quhen diamagnetike. Bismuti është një nga materialet më të forta diamagnetike, por edhe efekti i tij magnetik është shumë i dobët. Diamagnetët përfshijnë ujin, klorurin e natriumit, kuarcin, gazrat inerte, azotin, hidrogjenin, silicin, fosforin, bizmutin, zinkun, bakër, plumb, ar, argjend, grafit, diamant, si dhe shumë komponime të tjera, organike dhe inorganike.

–  –  –

Oriz. 2: Ndërveprimi me fushën magnetike të materialeve paramagnetike dhe diamagnetike.

Një person në një fushë magnetike sillet si një diamagnetik. Diamagnetët janë në gjendje të fluturojnë 2 në një fushë magnetike mjaft të fortë (Fig. 3 dhe fig. 4.

–  –  –

Materialet paramagnetike. Ndjeshmëria magnetike Substancat që tërhiqen si alumini quhen paramagnetike. Materialet paramagnetike përfshijnë aluminin (Al), platinin (Pt), shumë metale të tjera (metalet alkali dhe alkaline tokësore, si dhe lidhjet e këtyre metaleve), oksigjenin (O2), oksidin e azotit (NO), oksidin e manganit (MnO), hekurin klorur (FeCl2), etj.

http://netti.nic.fi/~054028/images/Levizo1Koe1.avi, http://netti.nic.fi/~054028/images/LevitorMK1.0-1.mpg

–  –  –

Dallimi midis këtyre dy llojeve të materialeve (diamagnetike dhe paramagnetike) shfaqet nëse shkruajmë shprehjen për magnetizimin M në një fushë magnetike B ( të ngjashme me atë, e cila është shkruar për densitetin e polarizimit P në një fushë elektrike E) M = B. (2) Këtu koeficienti i proporcionalitetit quhet ndjeshmëri magnetike 3. Pra, për materialet diamagnetike është 0, dhe për materialet paramagnetike është 0.

Shkurtimisht, thelbi i paramagnetizmit dhe diamagnetizmit është si më poshtë 4. Atomet e shumë substancave nuk kanë momente magnetike të përhershme, pasi rrotullimi dhe momenti këndor orbital i elektroneve anulojnë njëri-tjetrin. Nëse tani ndizni fushën magnetike, atëherë brenda atomit krijohen rryma shtesë të dobëta me induksion. Në përputhje me ligjin e Lenz-it, këto rryma drejtohen në mënyrë që t'i rezistojnë fushës magnetike në rritje. Kështu është i drejtuar momenti magnetik i induktuar i atomeve.Duhet theksuar se më së shumti formë e përgjithshme lidhje lineare ndërmjet dy vektorëve M dhe B duket kështu (në shënimin tensor)

–  –  –

ku tensori i rangut të dytë ik quhet tensori i ndjeshmërisë magnetike. Është simetrik, ik = ki.

4 Termi paramagnetizëm u prezantua në 1845 nga Michael Faraday, i cili i ndau të gjitha substancat (përveç ferromagnetikes) në dia- dhe paramagnetike.

–  –  –

e kundërta me fushën magnetike të aplikuar, pra 0. Ky është thelbi i fenomenit të diamagnetizmit.

Megjithatë, ka edhe substanca atomet e të cilave kanë një moment magnetik. Në to, rrotullimi elektronik dhe momenti këndor orbital nuk kompensohen. Prandaj, përveç efektit diamagnetik, i cili është gjithmonë i pranishëm, ekziston edhe mundësia e rreshtimit të momenteve magnetike atomike individuale në një drejtim, në drejtim të fushës magnetike të jashtme (pasi

energjia është minimale). Natyrisht, në këtë rast do të jetë 0.

Duhet të theksohet se paramagnetizmi, në përgjithësi, është mjaft i dobët (dhe diamagnetizmi është edhe më i dobët). Prandaj, ndjeshmëria magnetike e diametrit dhe paramagnetit është 1. Lëvizja termike tenton të shkatërrojë shtrirjen e renditur të magneteve atomike. Nga kjo rrjedh gjithashtu se kontributi paramagnetik është zakonisht shumë i ndjeshëm ndaj temperaturës. Sa më e ulët të jetë temperatura, aq më i fortë është efekti paramagnetik. Çdo substancë me momente magnetike jo zero ka efekte diamagnetike dhe paramagnetike, me efektin paramagnetik zakonisht dominues.

Substanca He Si H2 Ge N2 H2 O NaCl Bi C · 106 -2,02 -3,1 -4 -7,7 -12 -13,3 -30,3 -170 -450 Substanca Mg Na Rb K Cs Ca Sr U Pu · 106 13,25 16,1 213,2 .2 414 627 Tabela 1: Ndjeshmëria magnetike e disa materialeve diamagnetike dhe paramagnetike.

Diamagnetizmi. Formula Langevin

–  –  –

në një distancë të caktuar nga bërthama. Prandaj, rezultati i marrë duhet të jetë mesatar. Duke marrë parasysh se në rastin tonë 2 = x2 + y 2 dhe se në rastin e një atomi sferik

–  –  –

Paramagnetizmi. Ligji i Curie-t Ndryshe nga materialet diamagnetike, në materialet paramagnetike kërkohet një qasje termodinamike për të llogaritur ndjeshmërinë paramagnetike p.

Lëvizja termike e atomeve ka një ndikim jashtëzakonisht të fortë në vlerën e ndjeshmërisë paramagnetike, duke e zvogëluar atë me qindra e mijëra herë në krahasim me vlerën në temperatura të ulëta, kur lëvizja termike është e ngrirë.

Pra, detyra jonë është të gjejmë vlerën p M = p B (14) Paul Langevin (Francez Paul Langevin; 23 janar 1872, Paris 19 dhjetor 1946, në të njëjtin vend, hiri u transferua në Panteon) fizikan francez dhe personazh publik. Krijuesi i teorisë së diamagnetizmit dhe paramagnetizmit (1903-1905). Anëtar korrespondues i huaj i Akademisë së Shkencave Ruse (1924) dhe anëtar nderi i Akademisë së Shkencave të BRSS (1929). Ja çfarë tha laureati i Nobelit P.L. Kapitsa për Langevin:

http://vivovoco.rsl.ru/VV/PAPERS/KAPITZA/KAP_15.HTM

–  –  –

Metodat për matjen e ndjeshmërisë magnetike statike Nëse vendosni një substancë magnetike në një fushë magnetike, atëherë dendësia e energjisë (energjia për njësi vëllimi të trupit) do të shprehet me formulën

–  –  –

V Kështu, forca në kampion do të veprojë vetëm nëse fusha B është johomogjene në vendndodhjen e kampionit. Kjo është baza e metodave kryesore për matjen e ndjeshmërisë magnetike.

Le të shqyrtojmë njërën prej tyre, të quajtur metoda Gouy (Guy) ose metoda e mostrës së gjatë.

Mostra në studim në formën e një cilindri të gjatë të hollë me sipërfaqe tërthore s vendoset midis poleve të një magneti në mënyrë që njëra skaj të jetë midis poleve dhe tjetra jashtë magnetit. Mostra është pezulluar nga një nga krahët e ekuilibrit dhe, në mungesë të një fushe, nga peshore

–  –  –

Demagnetizimi adiabatik i paramagnetëve. Marrja e temperaturave ultra të ulëta Le të shqyrtojmë një aspekt tjetër termodinamik të problemit: sjelljen e një lënde paramagnetike në një fushë magnetike. Le të përcaktojmë varësinë e entropisë paramagnetike nga fusha magnetike dhe temperatura. Në të njëjtën kohë, sipas

–  –  –

ku S0 = N ln(4), dhe C = N µ2 /3 konstante në ligjin e Curie-t (= C/T).

Kështu, entropia e një paramagnetike zvogëlohet me rritjen e fushës magnetike (renditja në orientimin e momenteve magnetike) dhe rritet me rritjen e temperaturës (çrregullimi).

Le të shqyrtojmë tani procesin e demagnetizimit adiabatik të një paramagneti të vendosur në një fushë magnetike të jashtme. Le të kujtojmë se adiabatik është një proces në të cilin trupi është i izoluar termikisht, dhe kushtet e jashtme ndryshojnë aq ngadalë sa që sistemi është në një gjendje ekuilibri termodinamik në çdo moment të kohës. Një nga tiparet karakteristike të procesit adiabatik është qëndrueshmëria e entropisë. Prandaj, nga kushti S = konst për një material paramagnetik rrjedh se B = konst (45) T

–  –  –

Ju mund të vlerësoni temperaturën në të cilën është e mundur ftohja. Mjafton thjesht të përftohet një temperaturë e rendit 1 K duke pompuar helium të lëngshëm. Nëse zgjedhim një paramagnetik me |M| = max në B = 104 G (1 Tesla), pastaj duke ulur fushën magnetike në 1 G (fusha magnetike e Tokës është 1 G), ftohja në 104 K është e mundur.

Në shqyrtimin e thjeshtë të mësipërm, me B = 0, S = konst.

Megjithatë, në realitet në T = 0 entropia është zero. Ecuria e varësisë së saj nga temperatura në fusha magnetike zero dhe jozero është paraqitur në Fig. 9.

Duke përdorur pastaj demagnetizimin adiabatik bërthamor, mund të përftohen temperatura në rendin e milionta të një shkalle Kelvin!

–  –  –

Madhësia e magnetizimit M përcaktohet nga projeksioni mesatar i momentit të dipolit µ cos në drejtimin e fushës magnetike B, shumëzuar me numrin e dipoleve për njësi vëllimi N

–  –  –

Paul Langevin Paul Langevin (frëngjisht Paul Langevin; 23 janar 1872, Paris 19 dhjetor 1946, në të njëjtin vend, hiri u transferua në Panteon) fizikan dhe figurë publike franceze, krijues i teorisë së diamagnetizmit dhe paramagnetizmit.

Anëtar i Akademisë së Shkencave të Parisit (1934), anëtar korrespondent Akademia Ruse Shkenca (1924) dhe anëtar nderi i Akademisë së Shkencave të BRSS (1929), anëtar i huaj i Shoqërisë Mbretërore të Londrës (1928).

Biografia Langevin ka lindur në Paris në një familje të klasës punëtore. Ai studioi në Shkollën e Lartë të Fizikës dhe Kimisë Industriale (ESPCI), më pas në École Normale Supérieure, pas së cilës studioi dhe punoi në Kembrixh, në Laboratorin Cavendish nën drejtimin e Sir J. J. Thomson. Ai studioi përçueshmërinë elektrike të gazeve.

Pas kthimit në Sorbonë, ai mori doktoraturën në vitin 1902 nën mbikëqyrjen shkencore të Pierre Curie. Më 1904 u bë profesor i fizikës në College de France. Në 1926, Paul Langevin drejtoi Shkollën e Lartë të Industrisë

D. A. Parshin, G. G. Zegrya Fizikë Magnetostatika Leksion 4

fizikë dhe kimi, në të cilën mori arsimin e tij. Në vitin 1934 u bë anëtar i Akademisë së Shkencave.

I njohur për punën e tij mbi paramagnetizmin dhe diamagnetizmin, ai zhvilloi interpretimin modern të këtij fenomeni në termat e rrotullimeve të elektroneve në atome.

Më e tija vepër e famshme konsistonte në përdorimin e ultrazërit duke përdorur efektin piezoelektrik të Pierre Curie. Gjatë Luftës së Parë Botërore ai punoi në zbulimin e nëndetëseve duke përdorur këto tinguj. Gjatë karrierës së tij, Paul Langevin bëri shumë për të përhapur teorinë e relativitetit në Francë, dhe gjithashtu formuloi Paradoksin Binjak.

Aktivitetet sociale Një nga pjesëmarrës aktiv Lidhja e të Drejtave të Njeriut, e krijuar në vitin 1898, president i së cilës ai ishte në fund të jetës së tij. Në rininë e tij, ai mori pjesë aktive në mbrojtjen e Dreyfus, gjë që çoi në fjalimin e tij të parë politik. Mbështetur Revolucioni i Tetorit, në vitin 1919 ishte ndër themeluesit e Rrethit të Miqve Rusia e re. Ai mbrojti një amnisti për marinarët e skuadronit francez që morën pjesë në kryengritjen në flotën në Detin e Zi dhe penguan ndërhyrjen e forcave franceze gjatë Luftës Civile në Rusi. Në të njëjtën 1920, duke qenë profesor i arsimit të lartë institucion arsimor, dënoi përdorimin e studentëve si grevistë gjatë grevës së transportit në Paris.

Ai u angazhua në aktivitete antifashiste: ai veproi si dëshmitar në gjyqin e Schwarzbard (1927), ishte një nga drejtuesit e Komitetit Antifashist të Amsterdamit të organizuar në 1933, dhe në 1934 ai drejtoi Komitetin e Vigjilencës së Antifashistëve. Intelektualët. Duke mbështetur Partinë Socialiste (SFIO), ai veproi si një mbështetës aktiv i Frontit Popullor me Komunistët dhe Partinë Radikale, si dhe një kundërshtar i Paktit të Mynihut. Në vitin 1939, ai themeloi dhe drejtoi revistën progresive socio-politike La Pensee. Më 20 mars 1940 mbrojti në një mbledhje të gjykatës ushtarake 44 deputetët e Partisë Komuniste Franceze të arrestuar në mënyrë të paligjshme.

Langevin ishte një kundërshtar i flaktë i nazizmit, për të cilin ai u hoq nga posti i tij si drejtor i ESPCI nga qeveria Vichy pas pushtimit të Francës nga Gjermania naziste (rivendosur në 1944). Ai pati mundësinë të largohej nga vendi me ftesë të fizikantit sovjetik P. L. Kapitsa, por qëndroi prapa për të parandaluar një fushatë antisemite në Universitetin e Parisit. Në tetor 1940 u arrestua nga pushtuesit fashistë dhe në dhjetor 1940 u internua nën mbikëqyrjen e policisë në Troyes, ku mori detyrën e mësuesit të fizikës në një shkollë të mesme për vajza.

Familja Langevin mori pjesë aktive në Lëvizjen e Rezistencës. Vajza e Langevin u arrestua dhe u dërgua në Aushvic, ku mbeti gjatë gjithë luftës. Burri i së bijës, Solomon, një komunist dhe antifashist i famshëm, u pushkatua nga gjermanët në vitin 1942. Pasi mësoi për ekzekutimin e dhëndrit të tij, Langevin i shkroi një letër Zhak Duklos, në të cilën i kërkonte ta regjistronte në Partinë Komuniste në vendin që Solomoni pushtoi.

Vetë Langevin, jeta e të cilit ishte gjithashtu në rrezik, arriti, pavarësisht moshës së shtyrë, të arratisej përmes Alpeve në Zvicër me ndihmën e anëtarëve të Rezistencës në maj 1944. Pas kthimit të tij në Francën e çliruar në shtator 1944, ai u bashkua zyrtarisht me radhët e PCF. Së bashku me psikologun Henri Vallon, i cili gjithashtu u bashkua me Partinë Komuniste gjatë luftës, ai drejtoi komisionin parlamentar për reformën e sistemit arsimor. Ka qenë në BRSS, ku ai vizitoi Moskën,

–  –  –

Kharkov, Tbilisi. Kryetari i parë i shoqërisë Francë BRSS (1946).

Veprimtaria pedagogjike Ishte mbikëqyrës shkencor i Louis de Broglie. Disertacioni i Louis de Broglie, të cilin ai e mbrojti në Sorbonë në 1924, nuk u kuptua plotësisht nga një komision shkencëtarësh kryesorë, i cili përfshinte Langevin. Megjithatë, ishte Langevin ai që i dërgoi Ajnshtajnit tezën e Louis de Broglie.

1. Nxjerr formulën (51) duke llogaritur integrale të thjeshta.

Punime të ngjashme:

"M. G. VESELOV FIZIKA TEORIKE NË UNIVERSITETIN E QYTETIT LENINING TË PETERSBURGIT Ndarja e shkencës fizike në fizikë eksperimentale dhe fizikë teorike filloi në gjysmën e dytë të shekullit të 19-të. dhe lidhet me zbulimet dhe zhvillimin e teorive të tilla të përgjithshme si teoria e elektromagnetizmit dhe teoria statistikore. Themeluesit e këtyre teorive janë James Clark Maxwell (1831-1879), Ludwig Boltzmann (1844-1901) dhe Josiah Willard Gibbs (1839-1903). Ndarja e fizikës është përfundimtare..."

"Departamenti i Universitetit Shtetëror të Meteorologjisë dhe Klimatologjisë në Moskë E.V. Sokolikhina METEOROLOGJIA NË PERSONA MOSKË - UDC 551.5 BBK 26.23 C59 Sokolikhina E.V. Meteorologjia në Persona: 70 vjet i Departamentit të Meteorologjisë dhe Klimatologjisë MoS59 të Universitetit Shtetëror të Moskës. - M.: Shtypi MAKS, 2014. - 232 f. ISBN 978-5-317-04860-0 "Meteorologjia në Persona" u përgatit për 70-vjetorin e Departamentit të Meteorologjisë dhe Klimatologjisë, Fakulteti i Gjeografisë, Universiteti Shtetëror i Moskës..."

"Gjeofizika e Degës Ural të Akademisë së Shkencave Ruse. Ekaterinburg: Ural Dega e Akademisë së Shkencave Ruse, 2008. ISBN 5-7691-1905-5 Libri përshkruan historinë e Institutit të Gjeofizikës të Degës Ural të Akademisë së Shkencave Ruse, paraqet rezultatet kryesore shkencore dhe aplikative, si dhe informacione për punonjësit. Libri i drejtohet një gamë të gjerë lexuesish. Redaksia: P.S. Martyshko (redaktor ekzekutiv), V.I. Utkin, V.T. Belikov...”

“FUSHAT ME AFËSI TË GJATË DHE ASTROLOGJIA NË MARRËDHËNIEN E TYRE – NJË SHQYRTIM I SHKURTËR I REZULTATEVE TË KËRKIMIT SHKENCOR Vasiliev Sergey Alekseevich, VNIIGeofizikë (në pension), E-mail: [email i mbrojtur], faqet e internetit: www.nonmaterial.narod.ru dhe www.nonmaterial.pochta.ru.1. PREZANTIMI Shkenca po grumbullon gradualisht të dhëna eksperimentale mbi ndikimin e rëndësishëm në distancë të planetëve dhe madje edhe të yjeve në proceset tokësore. Ku tipar karakteristikështë pamjaftueshmëria e energjisë së fushave të trupave qiellorë të njohur nga fizika për...”

« Instituti i Fizikës së Metaleve dhe NISO Dega Ural e Akademisë Ruse të Shkencave FIZIKA E METALEVE NË URAL. Historia e Institutit të Fizikës së Metaleve personalisht. F 50 Ekaterinburg: RIO Ural Dega e Akademisë Ruse të Shkencave, 2012 –496 f. ISBN 978-5-7691-2320-7 Përmbledhja e materialeve, shumica e të cilave botohen për herë të parë, përmban informacione për jetën dhe veprimtaria shkencore shkencëtarët që qëndruan në origjinën e shkencës së metaleve në..."

“XIX lexime të Shën Petersburgut mbi problemet e forcës, kushtuar 130 vjetorit të lindjes së Akademik të Akademisë së Shkencave të SSR-së së Ukrainës N. N. Davidenkov 13 – 15 prill 2010 Shën Petersburg MBLEDHJA E MATERIALEVE Pjesa RAS Scientific Science on Condensed Këshilli Koordinues Ndërshtetëror i fizikës së lëndës (ISS) për fizikën e forcës dhe plasticitetit të materialeve Shën Petersburg Universiteti Shtetëror Shtëpia e Shkencëtarëve të Universitetit Shtetëror Politeknik të Shën Petersburgut me emrin. M. Gorky RAS Institucioni i Rusisë..."

« Alexandra Sergeevna EFEKTET MOLEKULARE-MEMBRANË TË JONEVE TË ALUMINIUT NË QELIZAT E GJAKUT Abstrakt i disertacionit për gradën shkencore të kandidatit shkencat biologjike specialiteti 01/03/02 - biofizikë Minsk, 2015 Puna u krye në laboratorin e biofizikës mjekësore të Institucionit Shkencor Shtetëror "Instituti i Biofizikës dhe Inxhinierisë Qelizore të Akademisë Kombëtare të Shkencave të Bjellorusisë..."

“Mbështetje kadastrale Shënime leksionesh Kazan 2014 Bezmenov V.M. Mbështetja e kadastrës hartografike dhe gjeodezike. Shënime leksioni / Bezmenov V.M.; Universiteti Federal Kazan (Rajoni i Vollgës) – Kazan. – 39 s Abstrakt Leksionet e propozuara janë të destinuara për studentët që studiojnë në degën “Gjeodezi dhe Monitorim në distancë”... "

« 630090, Rusi. “Ka një problem real me heretikët në shkencë. Ata goditen, tallen dhe trajtohen me përbuzje. Sidoqoftë, statusi i një heretiku pothuajse gjithmonë i jepet shkencëtarit, kërkimi i të cilit nuk përfshihet në rrjedhën e gjerë të konsideruar tradicionalisht. drejtimet e duhura dhe pikëpamjet e shkencës normale. Në shkencën normale..."

“Akademia e Shkencave, shef laboratori. Ndryshimet radikale që po ndodhin në botë kanë prekur thellë shumë institucione tradicionale shtetërore dhe publike. Por ndoshta zona e organizimit që ka pësuar transformimin më të madh gjatë gjysmëshekullit të fundit kërkimin shkencor dhe vendin e tij në strukturën e shtetit modern. Shndërrimi i shkencës në…”

2016 www.site - “Falas biblioteka dixhitale- Libra, botime, botime"

Materialet në këtë faqe janë postuar vetëm për qëllime informative, të gjitha të drejtat u përkasin autorëve të tyre.
Nëse nuk jeni dakord që materiali juaj të postohet në këtë faqe, ju lutemi na shkruani, ne do ta heqim atë brenda 1-2 ditëve të punës.

§4 Ferromagnetët

Ferromagnetët- substanca në të cilat fusha e brendshme magnetike është qindra e mijëra herë më e lartë se fusha magnetike e jashtme që e ka shkaktuar atë.

Ferromagnetët magnetizohen në mungesë të një fushe magnetike. Ferromagnetizmi vërehet në kristalet e metaleve në tranzicionFe , Co , Ni dhe për një numër lidhjesh. Ferromagnetizmi është rezultat i veprimit të forcave të shkëmbimit

A> 0 - gjendja e ferromagnetizmit.

Vetitë feromagnetike vërehen në substanca në temperatura nën të ashtuquajturën temperaturë Curie- T K.Në T > TK, ferromagneti kalon në një gjendje paramagnetike. Në temperaturat nën pikën Curie, ferromagneti ndahet në zona të vogla të magnetizimit të njëtrajtshëm spontan - domenet. Madhësitë lineare të domenit: 10 -5 -10 -4 m.Brenda çdo domeni, substanca magnetizohet deri në ngopje. Në mungesë të një fushe magnetike, momentet magnetike të domeneve janë të orientuara në hapësirë ​​në mënyrë që momenti magnetik që rezulton i të gjithë ferromagnetit të jetë zero. Kur aplikohet një fushë magnetike, ferromagneti magnetizohet, d.m.th. fiton një moment magnetik jo zero. Me rritjen e fushës, magnetizimi në fillim rritet ngadalë (seksioni ab në figurë), më pas magnetizimi rritet dhjetëra herë (seksioni bb). Më tej, rritja e magnetizimit ngadalësohet përsëri (r). Kjo sjellje e magnetizimit është për shkak të faktit se efekti i fushës në domene në faza të ndryshme të procesit të magnetizimit është i ndryshëm. Në pikën 0, kur ferromagneti çmagnetizohet, zonat e domenit1,3,5..., momentet magnetike të të cilave bëjnë një kënd të mprehtë me drejtimin , e barabartë me zonat e domenit2,4,6..., në të cilin këndi ndërmjet drejtimit të momentit magnetik dhe fushës së jashtme- troç. Me një rritje të fushës magnetike të jashtme, fillimisht vërehet një rritje në zonën e domenit1,3,5 duke zvogëluar zonën e domenit2,4,8. Një moment magnetik shfaqet në një ferromagnet, drejtimi i të cilit përkon me drejtimin e momentit magnetik të domeneve1,3,5, Me rritjen e fushës magnetizuese uh ky proces vazhdon derisa domenet me kënde akute tëfushë(të cilat kanë më pak energji në një fushë magnetike) nuk do të absorbojnë plotësisht domenet energjikisht më pak të favorshme 2.4,8 - seksioni ab në figurë. Pranë pikës b, domenet e bashkëdrejtuara bashkohen dhe ferromagneti kalon në një gjendje me një domen të vetëm. Me një rritje të mëtejshme të fushës së jashtme, momenti magnetik i ferromagnetit rrotullohet në drejtim të fushës së jashtme (efekti paramagnetik) derisa drejtimet të përkojnë feromagnetike dhe(në pikën b në figurë). Seksioni vg në Fig. korrespondon me ngopjen e një ferromagneti, kur një rritje në fushë çon në një rritje shumë të vogël të momentit magnetik të ferromagnetit për shkak të atyre momenteve magnetike që, për shkak të lëvizjes termike dhe arsyeve të tjera, u orientuan aksidentalisht kundër fushës. Histereza magnetike- qëndron në faktin se magnetizimi dhe demagnetizimi i një ferromagneti përshkruhet nga kthesa të ndryshme (magnetizimi mbetet pas fushës në uljen e tij). Me një ulje të fushës së jashtme nga B us. në 0, magnetizimi nuk ndryshon përgjatë kurbës - oabvg - kurba kryesore e magnetizimit, dhe në përputhje me lakoren gd. Kur fusha e jashtme zvogëlohet në zero, ferromagneti ka magnetizim, i cili quhet mbetje(pika d).

Në pjesën ku ka fillimisht një riorientim të momentit magnetik, ndarja e ferromagnetit në domene, një rritje në sipërfaqen e domeneve.2,4,6 dhe zvogëlimi i zonës së domenit1,3,5 për shkak të lëvizjes termike. Kur aplikoni një fushë me drejtim të kundërt, d.m.th. në seksionin de ka një rritje të mëtejshme në zonat e domeneve "çift", momentet magnetike të të cilave tani formojnë një kënd të mprehtë me fushën, për shkak të një zvogëlimi të zonave të domeneve "tek". Në pikën e, zonat e domeneve “çift” janë të barabarta me zonat e atyre “tek”, momenti total magnetik i ferromagnetit është zero.

Fusha B K që çmagnetizon një ferromagnet quhet forcë shtrënguese . Kur fusha magnetike ndryshon nga V K në -V K dhe anasjelltas, kurba që karakterizon magnetizimin formon një lak të mbyllur - laku i histerezës. Materialet me forcë shtrënguese të lartë quhen magnetike të forta, dhe materialet me forcë shtrënguese të ulët quhen magnetike të buta. Materialet e buta magnetike përdoren për prodhimin e bërthamave të elektromagnetit (ku është e rëndësishme të ketë vlera të mëdha induksioni maksimal i fushës dhe forca e ulët shtrënguese), si bërthama të transformatorëve dhe makinerive rrymë alternative(gjeneratorë, motorë), në bërthamat e magneteve të përshpejtuesit. Materialet magnetikisht të forta përdoren në magnet të përhershëm: për shkak të shtrëngimit të tyre të lartë dhe magnetizimit relativisht të lartë të mbetur, këta magnet mund të kohe e gjate krijojnë fusha të forta magnetike. Magnetët e përhershëm përdoren në magnetoelektrikë instrumente matëse, në altoparlantë, mikrofona, në gjeneratorë të vegjël, në motorë mikroelektrikë etj.

Antiferromagnetët - çdo moment magnetik është i rrethuar nga një moment magnetik antiparalel. Magnetizimi spontan nuk ndodh, sepse momentet magnetike të atomeve kompensohen reciprokisht. Mungesa e kompensimit të plotë të momenteve magnetike të nëngarkave çon në faktin se në antiferromagnet shfaqet një magnetizim spontan rezultant, jozero, i caktuar.

Materiale të tilla duket se kombinojnë vetitë e ferro- dhe antiferromagneteve. Ata quhen ferimagnet ose ferrite.